ВЕЗДЕСУЩАЯ ЭНЕРГИЯ АТМОСФЕРЫ. ЧАСТЬ 2. HD

...Продолжение... В качестве примера рассмотрим сжатие воздуха в тонкостенном невесомом цилиндре, стенки которого не пропускают тепло (адиабатное сжатие). Пусть первоначальный объём цилиндра равен одному кубическому метру, а площадь поршня равна одному квадратному метру. Мы в нашем виртуальном опыте поднимем давление воздуха на одну десятую долю: с 1 бара до 1,1 бар. При таком небольшом сжатии воздух (по адиабате Пуассона) нагреется на 8,3 градуса. С учётом теплоемкости воздуха (С = 717,5 Дж/кг*град) и массы одного куба 1,16 кг, получаем прирост тепла воздуха в размере: ∆Q = ∆Т•С•ρ = 8,3•717,5•1,16= 6908 Дж. Теперь приближенно оценим работу, приложенную к штоку поршня. Ход поршня при сжатии кубометра воздуха до 1,1 бар составляет 66 мм (0,066 м) – по адиабате. Начальное усилие на штоке, естественно равно нулю (Fн=0), поскольку давление по обе стороны поршня одинаково. В конце фазы сжатия усилие на штоке (Fк) равно перепаду давления, умноженному на площадь поршня, которая у нас равна 1 кв.м: Fк = 0,1•10^5Па•1кв.м = 1•10^4 Ньютона. Средняя сила на штоке в ходе сжатия 5•10^3 Н. Отсюда, механическая работа сжатия: Асж = 0,066•5•10^3 = 330 Дж. Если считать не приближенно (по средней силе на штоке), а строго по кривой сжатия, то Асж = 320 Дж. Вот и началось интересное ! Прирост тепловой энергии, обеспеченный механической работой сжатия воздуха, оказался более, чем в 20 раз больше этой самой работы. Газовая пружина запасла в себе энергии в 20 раз больше работы сжатия. Ну, и как это понимать ?..